전자일기

이전 튜토리얼에서 우리는 다음과 같은 방정식을 도출했습니다.α 수량의 경우 일반적인 값은 0.95입니다. 앞서 언급했듯이 이 방정식은 소위 활성 영역 또는 다음과 같은 분극 상태에서 유효합니다. 이미터 접합 J E 순방향 바이어스, 컬렉터 접합 J C 역방향 바이어스. 이 후자의 바이어스 상태는 컬렉터 전류가 역방향 포화 전류 I C 0 를 통한 컬렉터 전압에 따라 달라짐을 의미합니다 . pn 접합에 대한 연구에서 알다시피, I C 0 는 V CB (바이어스 전압) 의 함수로 거의 일정합니다 . 이는 |V CB |  Z (파괴 전압) 의 경우에도 해당합니다 .따라서 활성 영역에서 컬렉터 전류는 전적으로 에미터 전류에 따라 달라집니다. J C 의 순방향 바이어스의 경우 방정식(1)을 쓰려면 어떻게든 I C..

소개온도(순방향 바이어스)의 함수로서 pn 접합 의 전류 동작을 연구하기 전에 , 다음의 기호 규칙을 전제로 역방향 포화 전류의 추세를 분석적으로 정당화합니다.v, i, …와 같은 소문자는 시간에 따라 변하는 양을 나타냅니다. 대문자 V, I, …는 최대 매개변수적으로 가변적인 고정된 양을 나타냅니다.이전 호에서 발견된 역포화 전류의 분석적 표현은 다음과 같습니다.\ 편의상, 우리는 게르마늄과 실리콘에 대한 실험 데이터를 다시 보고합니다. 방정식(1)은 변수 T 만의 함수이며 인가된 전압 V 의 함수가 아닙니다. 불가피한 고장이 없는 한 역포화 전류는 V 와 무관합니다. 함수(1)의 1차 미분은 쉽게 계산할 수 있으며, 마찬가지로 즉각적으로 부호를 연구할 수 있습니다. 이를 통해 I 0 ( T) 가 단조..

그림 1에서는 길이 L, 개방 회로, 비대칭 고갈층(이전 호에서 검토)을 갖는 pn 접합에 대한 전하 캐리어(전자/홀)의 퍼텐셜 에너지 그래프를 보고합니다. V 0 > 0 양은 두 전하 캐리어에 대한 퍼텐셜 에너지의 이중 장벽을 생성하는 내장 퍼텐셜입니다. W n,p 양은 단일 입자 퍼텐셜 에너지의 주어진 x , 에 대한 값을 나타냅니다 . 그 결과 순 전하 흐름이 없습니다.그림 1: 이중 전위 장벽. 굵은 수평선은 두 전하 캐리어에 대한 허용 값의 횡축을 정의합니다.역편파역 바이어스 조건에서 접합에 인가된 전압 V  0 은 두 전하 캐리어에 대한 퍼텐셜 에너지 장벽의 e V 를 증가시킵니다.여기서 e 는 전자 전하입니다.이것은 고갈층의 확장에 해당합니다.더 높은 장벽으로 인해 홀은 왼쪽으로, 전자는 오..

현대의 전원 공급 설계는 여러 요인에 따른 수요 증가를 고려해야 합니다. 고효율은 이러한 고려 사항 중 가장 중요한 것 중 하나입니다. 그러나 폼 팩터가 줄어들고 장치 기능이 향상됨에 따라 이를 달성하기 어려울 수 있습니다.전원 공급 효율은 여러 가지 작은 설계 선택의 산물입니다. 최적화하기 어려울 수 있지만, 개선할 수 있는 기회가 여러 개 있다는 것을 의미합니다. 다음은 보다 효율적인 전원 공급을 설계하는 데 사용할 수 있는 7가지 방법입니다.1. 최종 사용에 맞는 전원 공급 장치 선택가장 중요한 전반적인 설계 고려 사항 중 하나는 올바른 유형의 전원 공급 장치를 사용하는 것입니다. 즉, 장치의 의도된 최종 용도에 맞게 조정하는 것을 의미합니다.대부분의 경우 스위칭 전원 공급 장치가 가장 효율적인 선..

이 튜토리얼에서는 pn 접합과는 달리 도핑 불연속성을 나타내는 pn 접합과는 달리 두 가지 불순물(5가와 3가)이 모두 균일하게 존재하는 반도체의 동작을 연구합니다.지배적인 도핑우리는 실리콘 샘플을 인과 알루미늄원자와 같은 5가 및 3가 불순물로 도핑합니다. 온도의 함수로서 휘발도 z(T)의 추세를 조절하는 방정식은다음과 같습니다. 화학적 퍼텐셜은 다음과 같습니다. μ (T) = kBT ln z (T). 방정식 (1)에서 개별 용어는 다음과 같습니다. I = 전도대의 전자 수, II = − ε a 에 중심을 둔 밴드갭의 에너지 준위에 있는 전자 수 , III = 원자가 전자대의 홀 수, IV = − ε d 에 중심을 둔 밴드갭의 에너지 준위에 있는 전자 수 입니다 . 정수 N a (0) , N d (0)..